www.chms.ru - вывоз мусора в Люберцах


Почему витражи поражают или древнее искусство в интерьере


Панно в интерьере - модно, роскошно и практично


Наливные полы с 3D-эффектом - современное чудо дизайна


Что такое морской стиль и как его применить для оформления дома?


Почему эклектика в интерьере так популярна?

Перейти на главную  Журналы 

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 [ 43 ] 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70

бывают эксперименты, и натурных условиях получаются меньшие максимальные отсосы, чем на моделях градирен, что объясняется, по-видимому, значительной разницей в числах Рейнольдса.

Указания по определению коэффициентов расгеделения давления ветра для градирен с умеренно шероховатой и шероховатой наружной поверхностью даны в п. 5.1 ив работе [76].

Вынужденные колебания градирни прн действии веТра. Собственные частоты » формы колебаний оболочек вращения исследованы ъ настоящее время достаточно подробно [17, 35, 45, 48, 51, 63].

При анализе вынужденных колебаний принимается, что указанные динамические характеристики градирни заданы.

Пусть u{s, ф, t), v[s, ф, t) и w{s, ф, О соответственно меридиональные, вдоль параллели н нормальные ларемещения точек срединной поверхности оболочки.

Представим эти перемещения в виде двойных рядов по собственным формам колебаний.

(S, ф, О 2 S [рц () +Рц С> /v] °uii

«*(s, Ф. 0 22 \Рц <0 cos/Ф -hРц (0 sin /ф] fti (s). * /

Здесь aofj(s), avjj(s) и o«<j(s) - формы собственных колебаний вдоль меридиана, параллели и по направлению нормали к срединной поверхности; I-номер формы по вертикали; / - номер гармоники

в окружном направлении; рцЩ ирц (О-симметричные и косо-симметричные обобщенные координаты.

Задача о вынужденных колебаниях в турбулентном потоке ветра оболочки градирни, представляющей собой континуальную упругую систему, подстановкой перемещений в виде рядов (128) в соответствующие уравнения колебаннй топкой оболочки сводится к решению для каждой формы собственных колебаний, определяемой парой индексов (£, У), следующей пары уравнений относительно

обобщенных координат pcj(0 и р,/(0:

(129)

Здесь wfj -круговая частота собственных колебании; qij(Of %1 С) - обобщенные силы; AJij - обобщенная масса.

Обобщенные силы Q,j(0 и (0. соответствующие форме собственных колебаний, можно записать в таком виде:

2я jf

Qx7(0 = I vi(s. Ч>, о ««;(/(*) Sin /ф/? (5)</ф.

(130)



Здесь {€, 4р, О нормальная ж понеркностн 1>ботт пульсация давления вет)а; радиус аараллелн. В выражениях для обобщенных сил уяитываются только иэгнбные колебания* г е. не-ремс!щення, нормальные к срединной поверхности оболочки. При ол< реяеленнн обобщенной массы учитываются все составляющие вектора перемещений

ij -1 /«- + <i + 4.7) "

где р - плотность материала оболочки; h - ее толщина; so - полная длина меридиана. Средний квадрат перемещений wis, ф, О имеет вид

- 4<«) = 2 S S S [рУр /Фсо5 лиг+

Н- Pijii Plm (О Sin /Ф »П /тир + (О Jt?; (О COS /ф sin Шф +

+ P\i (О /m<)sin УФ COS тф] (S) а (*). (132)

При суммировании в выражении (132) обычно ограничиваются небольшим числом членов ряда. Минимальное число членов ряда, позволяющее получить надежную в практическом отношении оценку реакции, составляет i=l\\ j=m от 4 до 6; i~f=2; / - m от 1 до 3. Третьим и четвертым членами выражения (132) можно пренебречь,

Ковариация обобщенных координат имеет вид

PijiO Ptu) = % (i) SqjQj (<*) dt, (133)

Коварпадия Pij it)ptm(t) получается из выражения (133) путем замены QifQfffi 5q., (й>). Произведение передаточных

функций системы <Dij([(o)Oini(i<i)) определяется по формуле (29).

Пусть известна взаимная спектральная плотность пульсации, давления ветра 5 (s, (р, $\ ф, е), тогда взаимные спектральные

плотности симметричных и кососимметр*1ЧНых компонент обобщенных координат можно записать в таком виде:

%fi,„ = Г f .f.f4 C.f. *)«„i/W ««,m X

" 0 0 0 0 0

X COS /Ф cos niR(s) R{s) dqid(pdsds;

irtm 0 0 0 5

X sin /Ф sin mcpR (s) R (s) dfdqsdsds Здесь е=1/ы = Id/1200л; частота, Гц,



сации давления ветра» выполненный на. основании модслытх

измерений в азродинамической трубе, позволяет сделать следующие упрощающие предположения [64]:

1- Поверхность гфаднрни можно разбить на две области, ограниченные меридианами, проходящие через точки отрыва вихрей. Каждая область характшуется своим спектром.

2. Взаимные спектры в наветренной области зависят от расположения точек на параллели. Остальные взаямные спектры не зависят от расположения точек по горизонтали и вертикали.

3. Квадратурные спектры налы, н ими можно пренебречь. Можно также пренебречь корреляцией между наветренной областью и зоной следа.

Выражения для спектров давления и функции когеректностн приведены в работе [64].

Более грубую оценку для реакции градирни на действие пульсации давления можно получить, если использовать для этого сооружения решетчатую модель и подход, принятый выше при анализе протяженных в плане зданий,

Пульсационную составляющую давления ветра можно- записать

так;

у (г, t) I 10/

(I3&)

Взаимную спектральную плотность давления в топках 2, ф и г, ф можно записать в таком виде;

5, (г. Ф.г, Ф, «) - V (г. fl {z, Ф)у f) ?г(г)5 (г, г% и). (136)

Здесь взаимная спектральная плотность пульсации продольной компоненты скоровти в двух произвольных точках может быть представлена в виде произведения спектральной плотности в точке (го, q)ft) на уровне 10 м на коэффициенты взаимной корреляции как по высоте, так я вдоль параллели оболочки

(г. г, ф, ф\ и) = (г, фд, и) R. (г. г, и) R. (Ф, ф\ «). (137)

Коэффициент взаимной корреляции продольных пулнсацнй скорости по высоте между уровнями г и

Г \z - z\

Rj,. (z, z\ e) = ехр

150e

(138)

Коэффициент корреляции вдоль параллели оболочки градирни

г(г)Ф-фП

Rv (Ф. Ф4е) = ехр

(139)

Уч{г)л v*() - интенсивность турбулентности на уровнях z и z\ Принимая во внимание, что для гиперболических градирен иэ-



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 [ 43 ] 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70