Главная
Статьи
Расчет зданий
Самодельные станки
Свойства бетона
Монтаж специальных сооружений
Строительная физика
Строительное проектирование
Штукатурные работы
Строительные конструкции
Строительные материалы из отходов
Дом и дача
От посетителей
|
Перейти на главную Журналы бывают эксперименты, и натурных условиях получаются меньшие максимальные отсосы, чем на моделях градирен, что объясняется, по-видимому, значительной разницей в числах Рейнольдса. Указания по определению коэффициентов расгеделения давления ветра для градирен с умеренно шероховатой и шероховатой наружной поверхностью даны в п. 5.1 ив работе [76]. Вынужденные колебания градирни прн действии веТра. Собственные частоты » формы колебаний оболочек вращения исследованы ъ настоящее время достаточно подробно [17, 35, 45, 48, 51, 63]. При анализе вынужденных колебаний принимается, что указанные динамические характеристики градирни заданы. Пусть u{s, ф, t), v[s, ф, t) и w{s, ф, О соответственно меридиональные, вдоль параллели н нормальные ларемещения точек срединной поверхности оболочки. Представим эти перемещения в виде двойных рядов по собственным формам колебаний. (S, ф, О 2 S [рц () +Рц С> /v] °uii «*(s, Ф. 0 22 \Рц <0 cos/Ф -hРц (0 sin /ф] fti (s). * / Здесь aofj(s), avjj(s) и o«<j(s) - формы собственных колебаний вдоль меридиана, параллели и по направлению нормали к срединной поверхности; I-номер формы по вертикали; / - номер гармоники в окружном направлении; рцЩ ирц (О-симметричные и косо-симметричные обобщенные координаты. Задача о вынужденных колебаниях в турбулентном потоке ветра оболочки градирни, представляющей собой континуальную упругую систему, подстановкой перемещений в виде рядов (128) в соответствующие уравнения колебаннй топкой оболочки сводится к решению для каждой формы собственных колебаний, определяемой парой индексов (£, У), следующей пары уравнений относительно обобщенных координат pcj(0 и р,/(0: (129) Здесь wfj -круговая частота собственных колебании; qij(Of %1 С) - обобщенные силы; AJij - обобщенная масса. Обобщенные силы Q,j(0 и (0. соответствующие форме собственных колебаний, можно записать в таком виде: 2я jf Qx7(0 = I vi(s. Ч>, о ««;(/(*) Sin /ф/? (5)</ф. (130) Здесь {€, 4р, О нормальная ж понеркностн 1>ботт пульсация давления вет)а; радиус аараллелн. В выражениях для обобщенных сил уяитываются только иэгнбные колебания* г е. не-ремс!щення, нормальные к срединной поверхности оболочки. При ол< реяеленнн обобщенной массы учитываются все составляющие вектора перемещений ij -1 /«- + <i + 4.7) " где р - плотность материала оболочки; h - ее толщина; so - полная длина меридиана. Средний квадрат перемещений wis, ф, О имеет вид - 4<«) = 2 S S S [рУр /Фсо5 лиг+ Н- Pijii Plm (О Sin /Ф »П /тир + (О Jt?; (О COS /ф sin Шф + + P\i (О /m<)sin УФ COS тф] (S) а (*). (132) При суммировании в выражении (132) обычно ограничиваются небольшим числом членов ряда. Минимальное число членов ряда, позволяющее получить надежную в практическом отношении оценку реакции, составляет i=l\\ j=m от 4 до 6; i~f=2; / - m от 1 до 3. Третьим и четвертым членами выражения (132) можно пренебречь, Ковариация обобщенных координат имеет вид PijiO Ptu) = % (i) SqjQj (<*) dt, (133) Коварпадия Pij it)ptm(t) получается из выражения (133) путем замены QifQfffi 5q., (й>). Произведение передаточных функций системы <Dij([(o)Oini(i<i)) определяется по формуле (29). Пусть известна взаимная спектральная плотность пульсации, давления ветра 5 (s, (р, $\ ф, е), тогда взаимные спектральные плотности симметричных и кососимметр*1ЧНых компонент обобщенных координат можно записать в таком виде: %fi,„ = Г f .f.f4 C.f. *)«„i/W ««,m X " 0 0 0 0 0 X COS /Ф cos niR(s) R{s) dqid(pdsds; irtm 0 0 0 5 X sin /Ф sin mcpR (s) R (s) dfdqsdsds Здесь е=1/ы = Id/1200л; частота, Гц, сации давления ветра» выполненный на. основании модслытх измерений в азродинамической трубе, позволяет сделать следующие упрощающие предположения [64]: 1- Поверхность гфаднрни можно разбить на две области, ограниченные меридианами, проходящие через точки отрыва вихрей. Каждая область характшуется своим спектром. 2. Взаимные спектры в наветренной области зависят от расположения точек на параллели. Остальные взаямные спектры не зависят от расположения точек по горизонтали и вертикали. 3. Квадратурные спектры налы, н ими можно пренебречь. Можно также пренебречь корреляцией между наветренной областью и зоной следа. Выражения для спектров давления и функции когеректностн приведены в работе [64]. Более грубую оценку для реакции градирни на действие пульсации давления можно получить, если использовать для этого сооружения решетчатую модель и подход, принятый выше при анализе протяженных в плане зданий, Пульсационную составляющую давления ветра можно- записать так; у (г, t) I 10/ (I3&) Взаимную спектральную плотность давления в топках 2, ф и г, ф можно записать в таком виде; 5, (г. Ф.г, Ф, «) - V (г. fl {z, Ф)у f) ?г(г)5 (г, г% и). (136) Здесь взаимная спектральная плотность пульсации продольной компоненты скоровти в двух произвольных точках может быть представлена в виде произведения спектральной плотности в точке (го, q)ft) на уровне 10 м на коэффициенты взаимной корреляции как по высоте, так я вдоль параллели оболочки (г. г, ф, ф\ и) = (г, фд, и) R. (г. г, и) R. (Ф, ф\ «). (137) Коэффициент взаимной корреляции продольных пулнсацнй скорости по высоте между уровнями г и Г \z - z\ Rj,. (z, z\ e) = ехр 150e (138) Коэффициент корреляции вдоль параллели оболочки градирни г(г)Ф-фП Rv (Ф. Ф4е) = ехр (139) Уч{г)л v*() - интенсивность турбулентности на уровнях z и z\ Принимая во внимание, что для гиперболических градирен иэ- 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 [ 43 ] 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 |