www.chms.ru - вывоз мусора в Люберцах


Почему витражи поражают или древнее искусство в интерьере


Панно в интерьере - модно, роскошно и практично


Наливные полы с 3D-эффектом - современное чудо дизайна


Что такое морской стиль и как его применить для оформления дома?


Почему эклектика в интерьере так популярна?

Перейти на главную  Журналы 

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 [ 44 ] 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70

менение среднего радиуса параллели в эависнмости от высоты относительно невелико, примем в последнем выражении

=-5-= ui

где г(0) - радиус параллели у горловины градирни {г=-0); r{zb) рад}с параллели у основания.

этом случае выражение (139) будет иметь вид

[ф" Ф1

v (*Р*Ф е) = ехр

(140)

Используя выражения (137), (138) и (140), можно нормированную спектральную плотность продольных пульсаций скорости записать в таком виде:

!г-г

1200е

Хехр

1508

3fe (1 + гУ 60в

(141)

Тогда для коварнацин обобщенных координат получим выражение

8vJ„,„

(142)

.где Vifi определяется по формуле (34)

2п2Л9 я

- J J,[ * ) W ) (i) Л (;)«.,/ (.) X

«u>/m {i) /Ф COS шф /? (г,) (г!) X

X ехр

1508

(ИЗ)

где координата Zi отсчитывается от основания градирни, а координата г - от горловины башни

(144)

Аналогичным образом вычисляется ковариация обобщенных координат

Зная расчетные значения перемещений, по известным в теории оболочек [34] уравненинм, связывающим деформации с перемещениями и усилия с деформациями, определяются расчетные значения усилий.



6. аэродинамическая неустойчивость высоких сооружении и гибких конструкций

В практике эксплуатации высоких сооружений и гибких конструкций хорошо известны случаи, когда такие системы, достаточно надежные при действии на них установившихся ветровых )[агрузок. обнаруживают в условиях естественного ветра склонность к раскачиванию, т. е. становятся аэродинамически неустойчивыми. Такого рода неустойчивость отражает взаимодействие между сооружением н потоком ветра.

Рассмотрим типичные для высоких сооружений два явления аэродинамической неустойчивости-

Первое-вихревое возбуждение наблюдается при колебаниях дымовых труб, радиомачт и тому подобных гибких сооружений цилиндрической формы н объясняется вихреобразованием в следе за сооружением прн обтекании его потоком ветра.

Второе явление общепринято называть галопированием. Галопированию подвержены плохо обтекаемые гибкие конструкции с аэродинамически неустойчивыми поперечными сечениями (квадратным, прямоугольным и ромбовидным), покрытые льдом провода антеиномачтовых систем и линий электропередачи, а также конструктивные элементы из уголков и швеллеров высоких опор ЛЭП-Колебання такого типа определяются формой и расположением тела относительно потока, его нзгибной и крутильной жесткостнми, и, наконец, величиной конструкционного демпфирования.

Вихревое возбуждение сооружений цилиндрической формы.

Характер колебаний цилнндра в потоке ветра. Рассмотрим характерные черты колебаний, возбуждаемых вихрями, на примере кругового цилиндра.

Главная трудность при исследовании этого явления состоит в том, что нестационарные аэродинамические силы, действующие как на неподвижный, так и на колеблющийся цилиндр, сильно зависят от чисел Рейнольдса Re и теоретически не могут быть определены.

Хорошо изучена картина обтекания пеподвпжпого цилиндра потоком воздуха [33, 43, 52, 60J. При Re<10 ламинарный поток еще плотно прилегает к цилиндру; с увеличением числа Рейнольдса позади цилиндра образуются два стационарных вихря, которые растут и, наконец, отрываются от основного потока при Re40. Прн Re>50 начинается попеременный отрыв визирей и образуется нихревая дорожка. Область этого ламинарного отрыва распространяется до 150.

Область между Re =150 и Re=300 является-переходной, поток в вихревой дорожке становится турбулентным, а отрыв вихрей нерегулярным. Начиная с Re=300 в отрыве вихрей наблюдается периодичность, причем на колебания потока с преобладающей частотой налагаются турбулентные флуктуация. Этот процесс остаётся неизменным до Re=2-10 Выше этого значения Re пограничный слой на цилиндре становится турбулентным, отрыв вихрей происходит без преобладающей частоты, совершенно нерегулярно. Это состояние потока сохраняется до Re=5-10". Измерения Чин-котта и других [521 в так называемой траискритической области чисел Рейнольдса Re>S10* показали, что в этом случае снова устанавливается периодический след с почти постоянным коэффи-



It n и

Put. 19. Зависнмость чнсел Струхаля Sh я коаффнцнекта поперечноЛ снлн с АЛЯ кругового цнлнндрл от чисел Рей пол киса

а-ламинарчыА пограничный слой, докритическая область, турбулентная sn дерева я дорожка; О -турбулентный пограничный слой, закритическая об* ласть, процесс случайный? в - тр«некритическая область, процесс содержит

периодическую составляющую

18 1й /f П

> 8 П 10 20 itVtifc

Рис. 20. Изменение амплитуд колебаний цилиндра и на упругих оиорая в

зависимости (п скоростей потока. Собственная частота колебяннй омр

j-»n-.3,e-4 Гц; 2 -п="Б,5 Гп: 3 - п--5.4 Гц

циентом лобового сопротивления и преобладающей частотой отрыва bhpeii (рис. 19).

Для неподвижного цилиндра частота отрыва вихрей определяется числом Струхаля

Sh - , (145)

где я -частота отрыва вихрей. Зависимость числа Струхаля от чисел Рейнольдса показана на рис. 19.

Важной особенностью вихревого возбуждения гибких цилиндров является воаннкновение интенсивных колебаний поперек потока в определенных интервалах скоростей. В зтих интервалах наблюда-



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 [ 44 ] 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70